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La mesure précise de G est aujourd'hui encore un problème expérimental très difficile. En 2014, la Royal Society britannique avait organisée une conférence dont le titre est explicite : "The Newtonian constant of gravitation, a constant too difficult to measure? " ( web ) Une synthèse des mesures ré...

Cf. le sujet ENS Ulm du concours 2013 (filière PC) : pdf

La longueur b est appelé le "paramètre d'impact". http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/Nuclear/imgnuc/ruthang.gif on va avoir une trajectoire elliptique Non ! Une trajectoire elliptique est bornée . Les trajectoires coniques qui ont des branches à l'infini sont la parabole et l'hyperbole.

Laurent Sallen et Dominique Meier, Réussir les TP de Physique aux concours (2e édition), Dunod (2016), présentation de l'éditeur.

[...] il me semble difficile d'aborder correctement la RG avant le M2. [...] Oui et non. Selon le résumé de John Wheeler : "Matter tells space how to curve. Space tells matter how to move." La première partie : "La matière dit à l'espace comment se courber" est la plus difficile d'accès, car elle n...

En quoi une antenne est un dipôle oscillant ? Je ne comprend pas cette "approximation" étant donné qu'il n'y a pas de dipôle et donc pas de moment dipolaire. L'antenne est d'abord découpée en tranches élémentaires, chacune étant assimilée à un petit dipôle. On utilise ensuite le théorème de superpo...

Le rayonnement dipolaire électrique figure toujours au programme de MP : Champ électromagnétique rayonné par un dipôle oscillant dans la zone de rayonnement. Puissance rayonnée. Justifier le choix du modèle du dipôle oscillant et citer des exemples dans différents domaines. Formuler et commenter les...

a) Le potentiel scalaire est solution de l'équation de Poisson : - \, \Delta V(M) \ = \ \displaystyle \frac{\rho(M)}{\epsilon_0} Lorsque la distribution de charge {\cal D} est localisée spatialement , on montre que l'unique solution qui tend vers zéro à l'infini est donnée par : V(M) \ = \ \displays...

Les annales de l'ENS sont en ligne depuis 2003 : banques-ecoles.fr

Soient : x(t) = X \, \cos ( \omega t) y(t) = Y \, \cos ( \omega t - \varphi ) En écrivant : \cos^2(\omega t) + \sin^2(\omega t) = 1 , on obtient : \displaystyle \frac{x^2}{X^2} \ + \ \frac{y^2}{Y^2} \ - \ \frac{2 x y}{X Y} \ \cos \varphi \ = \ \sin^2 \varphi C'est l'équation d'une ellipse dont le de...

Ce potentiel est bien défini et continu partout, y compris à l'intérieur de la distribution.

La formule : \displaystyle V(M) \ = \ \frac{1}{4\pi \epsilon_0} \ \iiint\limits_{S \in {\cal D}} \ \frac{\rho(S)}{||\vec{SM}||} \ d\tau_S donne la solution fondamentale de l'équation de Poisson pour une distribution de charges {\cal D} localisée, avec la condition aux limites : \displaystyle \lim_{r...

en mettant dans un supraconducteur un terme $ \vec{j}_s \, = \, − \, K \, \vec{A} $

Attention, le potentiel-vecteur $ \vec{A} $ ne figure plus au programme de CPGE !

(Par ailleurs, l'aimantation $ \vec{M} $ et le champ $ \vec{H} $ ne sont vraisemblablement pas au programme de la filière MP.)

• Jean-Bernard Zuber, Mathématiques pour physiciens, FIP (2013-2014), UPMC, pdf.

• Jean-Michel Bony, Méthodes mathématiques pour les sciences physiques, Éditions de l’École Polytechnique (2000), éditeur.

Cf. e.g. le problème d'Ulm 2016 PC, partie III, pp. 17-18 ( pdf )